в эту же схему усилителя в другом варианте включался колебательный контур с резонансной частотой, равной 50 кгц и начальной добротностью 50.

Действующую добротность контура, путем применения обратных связей, удалась повысить в 120 раз, т. е. сделать равной 6000.

Настраивают селективный усилитель в следующем порядке. Прежде всего выключают обратные связи, для чего катушку положительной обратной связи Lcb отпаивают, а точки а и б (рис. 7) соединяют. Переменное сопротивление отрицательной обратной связи Rq выводят до нуля. После этого подбором сопротивлений R2, Ra, R4, Rs, Rj и Ru устанавливают требуемый режим ламп, при котором оба каскада усилителя будут работать в режиме А. Регулировкой режима работы ламп заканчивается первый этап наладки усилителя.

Вслед за этим контур LkCk в анодной цепи лампы первого каскада настраивают на требуемую резонансную частоту. Входное напряжение устанавливают равным 5-10 мв. Грубая подстройка контура производится путем подбора емкости Ск, более точная - магнетитовым сердечником катушки индуктивносги (если он есть) или же иодстроечным конденсатором достаточной емкости.

После настройки контура снимают частотную характеристику усилителя, по которой определяют ширину полосы пропускания и коэффициент его усиления на резонансной частоте. Зная полосу пропускания контура на уровне 0,7 резонансного значения и резонансную частоту контура, можно определить исходную добротность контура (без введения в усилитель обратных связей) из соотношения

где /р - резонансная частота контура;

2iAf -полоса пропускания контура, измеренная по частотной характеристике на уровне 0,7 резонансного значения коэффициента усиления. Знание параметров селективного усилителя без обратных связей позволяет сравнить аналогичные параметры усилителя с введением таких связей и, кроме того, способствует лучшей окончательной регулировке усилителя.

После проведения предварительной регулировки и измерения исходных параметров усилителя включают положительную

М

обратную связь. Если добиться выполнения условия -рг- >1,

ТО усилитель перейдет в режим генерирования периодических колебаний на частоте, равной резонансной частоте колебательного контура.

Форма генерируемых колебаний будет зависеть от того, насколько значение М/СкГ, характеризующее величину положительной обратной связи, превосходит единицу. Если величина положительной обратной связи незначительно превышает ее критическое значение, при котором М/СкГ=1, то колебания будут

иметь синусоидальную форму. В случае сильной свйзи колебания будут иметь форму искаженной синусоиды.

Для достижения нужной сачективности усилителя желательно иметь регулируемую положительную обратную связь. Ее можно регулировать смещением катушки обратной связи относительно катушки контура (если обе эти катушки располагаются яе ма замкнутом магнитном сердечнике) путем измеиения числа витков катушки связи или же шунтирования ее переменным сопротивлением. Шунтирование катушки связи сопротивлением для подбора величины обратной связи приводит к изменению резонансной частоты колебательного контура.

После включения положительной обратной связи плавно подбирают переменным сопротивлением Rg величину отрицатель-иой обратной связи, при которой срываются автоколебания. Затем снимают частотную характеристику по MeTOiflHKe, описанной в следующем разделе.

Определив по частотной характеристике полосу пропускания, можно рассчитать действующую добротность контура (34), полученную от введения комбинированной обратной связи.

При снятии частотной характеристики важно определить коэффициент усиления при резонансе /Срк. Есди он окажется больше коэффициента усиления усилителя без обратных связей /Ср, то это значит, что положительная обратная связь преобладает над отрицательной связью <; и наоборот.

В случае, когда значения обратных связей равны ( Ак = j коэффициент усиления на резонансной частоте

остается таким же, как и без обратных связей.

Зная соотношения величин обратных связей, можно продолжать регулировку усилителя до получения требуемого значения селективности (действующей добротности контура).

В том случае, когда, например, при Кр к>Кр селективность усилителя окажется больше необходимой, ее можно уменьшить путем увеличения сопротивления отрицательной обратной связи. Если же при Кр к>Кр селективность будет недостаточной, го яеобходимо увеличить положительную и отрицательную обратные овяза

При Кр к<Кр можно изменять селективность в любую сторону одним сопротивлением Rs. При этом для уменьшения селективности надо увеличивать это сопротивление.

Необходимо заметить, что для устойчивости работы усилителя надо стремиться к выполнению соотношения Кр к<,Кр.

В ряде случаев от усилителя могут потребоваться максимально возможная селективность и наибольший коэффициент усиления. Этого можно достигнуть уменьшением отрицательной обратной связи до величины, при которой усилитель окажется на грани самовозбуждения. При этом будет преобладать положительная обратная связь и усилитель будет работать менее устойчиво. Однако при стабилизации питающих напряжений такой режим может успешно применяться.

ИЗМЕРЕНИЕ ПОЛОСЫ ПРОПУСКАНИЯ И ДЕЙСТВУЮЩЕЙ ДОБРОТНОСТИ КОНТУРА В РЕЗОНАНСНОМ УСИЛИТЕЛЕ С ВЫСОКОЙ СЕЛЕКТИВНОСТЬЮ

Резонансные усилители низкой частоты при большой селективности обычно имеют очень узкую полосу пропускания, которая в ряде случаев может составлять единицы или даже доли герца Это вызывает трудности при регулировке и проверке

таких усилителей, в особенности при определении ширины полосы пропускания и добротности контура.

В таких случаях при измерении полосы пропускания и добротности контура оказывается наиболее удобным и точным фазовый метод, основанный .на зависимости фазы сигнала на выходе усилителя (по отношению к входному) от частоты -усиливаемого сигнала

Известно, что сдвиг фазы выходного сигнала (ф) относительно сигнала на входе усилителя в зависимости от расстройки {у) и добротности контура (Q) определяется соотношением

Рис 9. Фазовая характеристика резонансного усилителя.

Ф=агс1§ t/Q.

(35)

Эта зависимость, называемая фазовой характеристикой усилителя, приведена графически на рис 9. С увелрмением доброг-ности контура крутизна фазовой характеристики увеличивается. Выражение (35) может быть представлено в виде

tg9 = i/Q.

(36)

При изменении частоты сигнала относительно резонансной частоты колебательного контура на величину половины полосы пропускания выполняется равенство r/Q = l При этом сдвиг фазы выходного напряжения составляет ф=45° Поэтому для того чтобы найти полосу пропускания усилителя, необходимо определить частотный сдвиг Л/ сигнала (относительно резонансной частоты контура), при котором фаза выходного сигнала сдвинется по отношению к входному на 45°. Полоса пропускания будет равна удвоенному значению частотного сдвига Д/.

Момент резонанса при использовании фазового мето,ц.а весьма точно фиксируется по отсутствию расфазирования выходного и входного сигналов.

На рис. 10 приведены две функциональные схемы установок для измерения полосы пропускания усилителя фазовым методом. В одной из этих схем (рис. 10,а) выходным устройством служит фазовый детектор со стрелочным прибором, шкала которого